激（jī）光技術用於（yú）檢測工作主（zhǔ）要是利用激光的優異特（tè）性，將它作為光源，配以相應的光電元件來實現的（de）。它具有精度高、測量範圍大、檢測時間短、非接觸式等（děng）優點，常用於測量長度、位移、速度、振動（dòng）等參數。當測定（dìng）對象物受到（dào）激（jī）光照射時，激光的某些特性會發生變化，通過測定其響應如強度、速（sù）度或種類等，就可（kě）以知道測定物的（de）形狀、物理、化學特征，以（yǐ）及他們的變化量。響應種類有：光、聲、熱，離子，中性粒子等生成物的釋放，以及（jí）反射光、透射光、散射光等的振幅、相位、頻率、偏振光方向以及（jí）傳（chuán）播方（fāng）向等的變化。
激光測距
激光測距的基本原理（lǐ）是（shì）：將光速為 C 的激光射向被測目（mù）標，測量它返回的時（shí）間，由此求得激（jī）光器與被測目標間的距離 d 。
即（jí）：d＝ct/2
式中t—激光發出與（yǔ）接收到返回（huí）信號之間的時間間隔（gé）。可見這種激光測距的精度取決於測時精（jīng）度。由於它（tā）利（lì）用的（de）是脈衝激光束，為了提高精度（dù），要求（qiú）激光脈衝寬度窄，光接收器（qì）響應速度快。所以，遠（yuǎn）距離測量常用輸出功率較大的（de）固體激光（guāng）器與二氧（yǎng）化碳激光器作為激光源；近（jìn）距離測（cè）量則用（yòng）砷化镓半導體激光器作為（wéi）激光源。
激光測長
從光（guāng）學原理可知，單（dān）色光的最大可測長度L與光源波長（zhǎng）λ和譜線寬度Δλ的關係用普通單色光源（yuán）測量，最（zuì）大可測長度78cm。若被測對（duì）象（xiàng）超過78cm，就須分段測（cè）量，這將降低測量精度。若用（yòng）氦氖激光器作光源（yuán），則最大可測長度可達幾十公裏。通常測長（zhǎng）範圍不超過10m，其測量精度可保證在0.1μm以內。
激光幹涉測（cè）量
激光幹涉測量的原理是利用激光的特性－相幹性，對相（xiàng）位變化的信息進（jìn）行（háng）處（chù）理。由於光（guāng）是一種高頻（pín）電（diàn）磁波，直接觀測其相（xiàng）位的變化比較困難，因（yīn）此使用幹涉技術將相位差變換為光強的變化，觀測起來就容易的多。通常利用基準反射麵的參照光和觀測物（wù）體反射的觀測光產生的（de）幹涉，或者是參照光和通過觀測物體後相位發生變化的光之間的幹（gàn）涉，就可以非接觸地測量被測物體的距（jù）離（lí）以及物體的大小，形狀等，其測量精（jīng）度（dù）達到光（guāng）的波長量級。因為光的波長非（fēi）常短，所（suǒ）以測量精度相當高。
激光雷達
激光雷達是用於向空中發射激光束，並（bìng）對其散射信號光進（jìn）行分析與處理，以獲知空氣中（zhōng）的懸浮分子的種類和數（shù）量（liàng）以及距離，利用短脈衝激光，可以按時間序列（liè）觀測每個脈衝所包含的信息，即可獲得對象物質的三維空間分布及其移動速度、方（fāng）向等方（fāng）麵的信息。如果使（shǐ）用皮秒級的脈衝激光，其（qí）空間（jiān）分辨率可以達到 10cm以下。激光照射在物體上後，會發生散射（shè），按照（zhào）光子能量是否發生變化，散射分為彈性散射和非彈性散射兩種類型。彈性散射又有瑞利散射和米氏散射之分（fèn）。相對於激光波長而言，散射體的尺寸非常小時，稱為瑞利散射；與激光波長相當的散（sàn）射（shè），稱之為米氏散射。瑞利（lì）散（sàn）射強（qiáng）度與照射（shè）激光波長的四（sì）次方成反比，所以，通過改變波長的測量方式就可以和米氏散射區別開。相（xiàng）應地，非彈性散射也有拉曼散射和布裏淵散射兩種。拉曼散射是指光遇（yù）到原子或分子發生散射時，由於散射體的固有振動以及回轉能和能量的交換，致使散射光的（de）頻率發生變化的現象。拉（lā）曼散射所表現出的特征，因組（zǔ）成物質的分子結構的不同而不同（tóng），因此，將接收的散射光譜進行（háng）分光，通過光譜分析法可以很容易鑒定分子種類。所以，通過測量散射（shè）光，就可以測定空氣（qì）中是（shì）否有亂氣流（米氏散射），以及CO、NO等各種大氣汙染物的種類及數（shù）量（拉曼散射）。由（yóu）此可見，激光（guāng）雷達（dá）技術在解決環境問題方麵占（zhàn）據著舉足輕重的（de）位置（zhì）。